НАУКА и ОБРАЗОВАНИЕ

Россия, МГТУ им. Н.Э. Баумана

tatiana_valer@inbox.ru

ВВЕДЕНИЕ

            Разнообразие требований к деталям машин и приборов привело к разработке многочисленных конструкционных материалов и методов их упрочнения, которые обеспечивают необходимый комплекс функциональных свойств изделия. В большинстве случаев требуемые свойства достигаются в сплавах, имеющих неравновесную структуру. Термодинамическая неравновесность структуры материала порождает протекание в ней самопроизвольных диссипативных процессов, в ходе которых понижается избыточная энергия сплава. Изменения структуры вызывают изменение исходных свойств сплавов, часто в нежелательном направлении, что необходимо учитывать при анализе работоспособности материалов в процессе эксплуатации.

            Теория деградации структуры неравновесных материалов разработана недостаточно полно и требует своего развития. В сплавах фазовые превращения протекают в условиях либо мало, либо значительно отклоненных от равновесия. Во всех случаях ход процессов фазовых превращений подчиняется принципу Циглера [1], т.е. они реализуются в условиях максимальной скорости диссипации избыточной энергии при реальных условиях эксплуатации. Наиболее характерными примерами являются: процессы старения сплавов, распад пересыщенных твердых растворов, мартенситные превращения, процессы отпуска закаленной стали, наличие ведущих фаз при эвтектической и эвтектоидной кристаллизации. Накоплен огромный экспериментальный материал по этим вопросам, дано теоретическое описание основных механизмов фазовых превращений. В том случае, когда не совсем ясны причины хода и результат превращения, предложены полуэмпирические правила, например, правило ступеней Оствальда [2] при старении. Однако единого взгляда на эволюцию превращений не выработано.

             В данной работе предлагается энергетический метод оценки скорости деградации неравновесной структуры.

Цель работы – проанализировать процессы распада пересыщенных твердых растворов, протекающих по экспоненциальному закону.

Научная новизна- разработан новый метод расчета изменения избыточной энергии термодинамической неравновесной системы во времени. Впервые выведена расчетная зависимость изменения скорости диссипации энергии χ от начальной величины избыточного химического потенциала.

МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ РАСЧЕТОВ

Для описания кинетики фазовых превращений авторами статьи использованы, уже выведенные уравнения Колмогорова, Миркина и Аврами [3, 4]. Эти зависимости выведены на основе теории вероятности поведения компонентов в сплаве. Ниже приведен расчет вероятности зарождения центров кристаллизации применительно к простейшему случаю, когда скорость зарождения центров и линейная скорость роста кристаллов остаются все время постоянными, причем кристаллы растут с одной и той же скоростью по всем направлениям, сохраняя до момента соприкосновения с другими кристаллами сферическую форму. Колмогоров определил вероятность P() того, что какая- либо наудачу выбранная точка объема V_oматрицы сплава, по прошествии  cекунд от начала процесса вторичной кристаллизации образует кристалл. Если начальный объем матрицы V_oнамного больше размеров отдельных кристаллов, то закристаллизовавшийся за  cекунд объем V() равен произведению первоначального объема V_o на вероятность P():

V () = P()V_o.                              (1)

В начальный момент времени при =0, а также и V()=0. Для того чтобы определить, по какому закону растет объем закристаллизовавшейся массы V(), рассмотрим, что происходит за малый промежуток времени  между  и . Если задаться определенным моментом _i , то объем V(_i) , внутри которого в точке О возникает центр вторичной кристаллизации в пересыщенном твердом растворе и точка О окажется внутри закристаллизовавшейся массы, определяется формулой:

V (_i) =           (2)

Вероятность  того, что за промежуток времени в объеме, равном V(_i) , образуется центр кристаллизации, равна

P_i= nV(_i)(_i)      (3)

Применение выше указанных уравнений требует экспериментальных данных по кинетике зарождения и роста кристаллов.

Предложена функция диссипации избыточной энергии, описывающая скорость протекания процессов в твердом растворе на основе химических реакций

                      (4)

где - исходный избыточный химический потенциал атомов в неравновесном состоянии материала, Дж/моль;

 χ – коэффициент химической активности, Дж/мольсек;

 τ – время, cек;

 μ - текущее значение химического потенциала в некоторое время τ, Дж.

Данное уравнение имеет смысл простой нормировочной функции для анализа структурных превращений. Предоставляется возможность рассчитать отклонение скорости диссипации избыточной энергии по предложенной функции в реальных сплавах с течением времени. Предлагается использовать дифференциально сканирующую калориметрию для обнаружения фазовых переходов в неравновесном состоянии с целью определения скорости диссипации энергии χ в конкретный момент времени .

АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ

Конкретный процесс старения, сопровождающийся изменением структуры, носит вероятностный характер, связанный с моментом и местом зарождения центров кристаллизации и ходом этого процесса в данном конкретном случае. Поэтому графически временной процесс фазовых превращений можно представить в виде пунктирной линии (рисунок 1).

Рис. 1. Схема процессов выделения избыточной энергии

Сплошная линия на рисунке 1 отражает теоретическое изменение во времени избыточной энергии системы. В момент времени τ₁ выделенная энергия составляет величину

µ₁ = µ₀ exp^{- ct}.                          (5)

Очевидно, что в реальных процессах выделение энергии будет иным, что на графике отмечается интервалом между пунктирной и сплошной линией в момент времени t₂.

Анализ функции  показал, что коэффициент скорости диссипации энергии χ зависит от начальной величины избыточного химического потенциала и возрастает с его увеличением.

   Рассчитать величину коэффициента химической активности при распаде пересыщенного раствора можно по экспериментальным данным тепловых эффектов, полученных методом дифференциальной сканирующей калориметрии.

Наличие теплового эффекта, вызванного фазовым превращением, отклоняет зависимость теплового потока в измерительной камере калориметра вниз или вверх от предложенной нормировочной функции. Дифференцируя значение выделяемой энергии, представленное на графике, по времени, можно определить текущее значение коэффициента химической активности в ходе фазового превращения от его начала до завершения.

На рисунке 2 представлена экспериментальная зависимость теплового потока qДж/г от времени изотермической выдержки  час, образца массой m=42,745 мг. Первый этап - нагрев бинарного сплава Ni- Al(7%Al по массе) до температуры 750  со скоростью 20 K/мин за время 0,65 часов, второй этап - изотермическая выдержка при 750  в течение 1 часа 75 мин. в инертной среде аргона. На экспериментальном графике, представленном на рисунке 2, наблюдается отклонение теплового потока от базовой линии. Кривая вогнутая вниз, свидетельствует о фазовом переходе второго рода. Экспериментально определено значение энтальпии фазового перехода равное , которое соответствует массе образца m=42,745 мг.

Рис. 2. Экспериментальная зависимость теплового потока от времени изотермической выдержки

ВЫВОДЫ

             Предложена расчетная зависимость диссипации избыточной энергии сплава при переходе от неравновесного состояния к равновесному. Дифференцируя значение избыточной энергии по времени определяем текущее значение коэффициента химической активности в ходе фазового превращения. Реальное изменение избыточной энергии во времени, определенное калориметрическими измерениями по сравнению с эталонной функцией, и величина отклонения дает возможность выделить особенности фазовых превращений, протекающих в сплавах [9].

Работа выполнена в рамках ФЦП «Исследования и разработки по приоритетным направлениям развития научно-технологического комплекса России на 2007-2013 годы», ГК № 16.523.11.3010 по теме «Создание комплекса вакуумных и ионно-вакуумных технологий химико-термической обработки деталей машин с получением наноструктурированного состояния диффузионных слоёв».

Список литературы

1. Журавлев В.А. Термодинамика необратимых процессов в задачах и решениях. М.: Наука, 1979. 136 с.

2. Мейер К. Физико-химическая кристаллография : пер. с нем. М.: Металлургия, 1972. 480 с.

3. Новиков И.И. Теория термической обработки металлов. М.: Металлургия, 1974. 400 с.

4. Хачатурян А.Г. Теория фазовых превращений и структура твердых растворов. М.: Наука, 1974. 384 с.

5. Кир Б.Х. Перспективные металлы // В мире науки. 1986. № 12. С. 99-108.

6.Бокштейн Б.С. Почему и как движутся атомы в твердых телах // Соровский образовательный журнал. 1995.  №1. С. 108-115.

7. Гуфан Ю.М. Структурные фазовые переходы. М.: Наука, 1982. 302 с.

8. Толедано Ж.К.,Толедано П. Теория Ландау фазовых переходов: пер. с англ. М.: Мир, 1994. 462 с.

9. Куни Ф.М. Физические основы теории фазовых превращений вещества // Соровский образовательный журнал. 1996.  № 1. С. 108-112.