Другие журналы
|
научное издание МГТУ им. Н.Э. БауманаНАУКА и ОБРАЗОВАНИЕИздатель ФГБОУ ВПО "МГТУ им. Н.Э. Баумана". Эл № ФС 77 - 48211. ISSN 1994-0408
Взаимодействие взаимно перпендикулярных магнитных полей в сверхпроводнике второго рода.
# 11, ноябрь 2012 DOI: 10.7463/1112.0479190
Файл статьи:
Якимец_P.pdf
(262.38Кб)
УДК. 53.098 Россия, Волгоградский государственный университет yakimets_volsu@mail.ru
1. Введение Исследования, посвященные изучению взаимодействию взаимно перпендикулярных магнитных полей в нелинейных магнетиках имеют почтенный возраст [1]. Как правило, в качестве такой нелинейной среды рассматривают ферромагнитные материалы и среды [2]. Одним из практических результатов таких исследований стала разработка феррозондовых магнитометров, обладающих рекордной (для не квантовых измерителей) чувствительностью [3]. Вместе с тем, хотя современная теория ферромагнетизма не позволяет аналитически описывать гистерезис, анализ работы феррозонда [2] показывает, что гистерезисные потери являются фундаментальным ограничением порога чувствительности феррозондовых магнитометров. Существенно повысить чувствительность, быстродействие электронной аппаратуры возможно при переходе к более низким температурам, в частности при использовании в измерительной и вычислительной технике сверхпроводящих материалов. Электродинамика сверхпроводников в диапазоне радиочастот, на котором энергия кванта существенно меньше ширины энергетической щели, с достаточной точностью описывается уравнениями Гинзбурга – Ландау [4]. Хорошо известно, что сверхпроводники так же как и ферромагнетики обладают нелинейными магнитными свойствами. Более того, вытекающая из уравнений Гинзбурга – Ландау нелокальность взаимодействия сверхпроводящего конденсата куперовских пар с магнитным полем оказывает существенное влияние на генерацию высших гармоник в радиочастотном диапазоне [5].
Рисунок 1. Сверхпроводящий провод во внешнем поле
Поскольку потери в сверхпроводниках в радиочастотном диапазоне пренебрежимо малы, нелинейная восприимчивость сверхпроводников второго рода с успехом используется для измерения слабых магнитных полей [6, 7]. Вместе с тем все существующие сверхпроводниковые магнитометры основаны на взаимодействии параллельных магнитных полей – измеряемого постоянного поля и радиочастотного поля накачки, то есть повторяют конструкцию классического феррозонда с продольным возбуждением. Можно ожидать, что нелинейное взаимодействие взаимно перпендикулярных магнитных полей в сверхпроводниках, рассматриваемых как нелинейный проводящий магнетик [8], позволит разработать магнитометры, не уступающие по чувствительности квантовым, например, сквидам [9, 10]. Улучшение чувствительности возможно благодаря тому, что объем, в котором происходит нелинейное взаимодействие, гораздо больше объема джозефсоновского контакта в сквиде. Несмотря на большое количество публикаций, посвященных нелинейной электродинамике сверхпроводников второго рода, вопрос о нелинейном взаимодействии взаимно перпендикулярных магнитных полей в них до сих пор не рассматривался. Задачей работы является описание этого взаимодействия по аналогии с классической работой [1] для ферромагнетиков с помощью уравнений Гинзбурга – Ландау и аналитическое решение полученных нелинейных уравнений для предельного случая проволоки толщиной меньше лондоновской глубины проникновения методом последовательных приближений. Цель работы – оценить потенциальную чувствительность криозонда, использующего взаимодействие взаимно перпендикулярных магнитных полей в сверхпроводнике второго рода в задачах магнитометрии.
2. Постановка задачи Пусть зондом сверхпроводникового магнитометра, который можно назвать криозондовым, является тонкая проволока из сверхпроводника второго рода диаметром , причем , где – длина когерентности, а – глубина проникновения. Запишем для проволоки, находящейся во внешнем продольном однородном магнитном поле He, по которой течет ток (рис. 1), уравнения Гинзбурга-Ландау [4]: , (1) , (2) , (3) где - вектор нормали к поверхности сверхпроводника, – нормированный параметр порядка, – векторный потенциал магнитного поля, – квант магнитного потока. Выберем цилиндрическую систему координат так, чтобы ось z совпадала с осью проволоки. Пусть напряженность внешнего магнитного поля равна . Магнитное поле, создаваемое током, имеет вид . Выберем калибровку вектор потенциала таким образом, чтобы функция была вещественной. Тогда уравнения (1) - (3) сводятся к нелинейным дифференциальным уравнениям (4) - (6) с действительными коэффициентами и граничным условиям (7) к ним: , (4) , (5) , (6) (7)
3. Методика решения В силу симметрии задачи можно считать, что параметр порядка Ψ и вектор потенциал зависят только от координаты . Тогда из уравнения (6) следует , что согласуется с первым граничным условием (7) Таким образом, вектор имеет только и компоненты: . Введем безразмерную координату и безразмерные компоненты вектор-потенциала , где , и обозначим , – малые параметры. Тогда уравнения (4), (5) и (7) принимают вид , (8) , (9) , (10) (11) Если потребовать дополнительно, чтобы при выполнялись условия: , (12) то уравнения (8) – (10) можно решать методом последовательных приближений, положив . Подставляя это разложение в уравнение (8) и приравнивая коэффициенты при соответствующих степенях и , получим , , . Тогда уравнения (9) – (12) принимают вид: , (13) , (14) , (15) . (16) Найдем приближенное решение уравнений (13) и (14), используя метод регулярного разложения по малому параметру , в виде: С учетом граничных условий (15) в нулевом приближении, приравнивая коэффициенты при соответствующих степенях, получим: , где и – модифицированные функции Бесселя первого рода нулевого и первого порядков, соответственно. Используя известное фундаментальное решение уравнения [11], следующее приближение решения уравнения (13) имеет вид: где - детерминант Вронского, – модифицированная функция Бесселя второго рода первого порядка. Тогда приближенное решение второго уравнения системы (8) может быть записано следующим образом: Оценим величину магнитного потока через поперечное сечение сверхпроводящей проволоки. Приближенно вычисляя интегралы, входящее в последнее выражение, раскладывая модифицированные функции Бесселя вблизи нуля () и ограничиваясь линейными по слагаемыми, получим: Откуда: (17) где - критическая плотность тока [12], , – площадь поперечного сечения зонда. Оценим порог чувствительности криозондового магнитометра. Пусть по зонду протекает переменный ток , создающий в нем плотность тока , близкую к критической. Положим . Как и в феррозондовом магнитометре, сверхпроводящая проволока является сердечником LC контура с резонансной частотой близкой к (рис. 1). Если катушка индуктивности является длинным соленоидом, содержащим витков, то: , (18) где постоянное или медленно меняющееся измеряемое магнитное поле, – заряд на конденсаторе . Колебания в резонансном контуре описываются уравнением: . (19) Подставляя в уравнение (19) выражение (17) для магнитного потока через сверхпроводящий зонд с учетом соотношения (18), получим дифференциальное уравнение второго порядка: , (20) где обозначено , , , , , , , . Поскольку , найдем решение уравнения (20) методом последовательных приближений в виде . В нулевом приближении, система описывается уравнением: . Решение имеет вид: . При точной настройке контура () для выходного напряжения преобразователя получаем: , (21) где – добротность контура, – поток измеряемого магнитного поля через поперечное сечение сверхпроводникового зонда. Из формулы (21) видно, что напряжение на контуре осциллирует с частотой синхронно с переменным током , текущим по проволоке, что позволяет использовать метод синхронного детектирования. Амплитуда выходного напряжения пропорциональна измеряемому магнитному полю , причем крутизна преобразования растет с увеличением частоты . Известно, что глубина проникновения переменного электромагнитного поля зависит от его частоты. Критическую частоту, при которой это изменение становится существенным, можно оценить из выражения для комплексной глубины проникновения [12]: , где , - плазменные частоты сверхпроводящих и нормальных электронов, их значения порядка 1010 … 1011 Гц, - эффективная частота столкновений, равная 1010 Гц, - частота электромагнитного поля. Таким образом, изменение глубины проникновения в происходит на частоте порядка Гц и для рабочей частоты 30 МГц ей можно пренебречь. При низких температурах легко получить для контура, содержащего витков добротность . Если , то коэффициент пропорциональности в формуле (21) между амплитудой выходного напряжения и потоком Ф измеряемого магнитного поля составит .
4. Результаты и обсуждение Собственное шумовое напряжение измерительного усилителя, приведенное к входу, имеет величину порядка 1 нВ в полосе 1 Гц, тогда порог чувствительности криозондового магнитометра по магнитному потоку не уступает лучшим сквидам [9, 10] при том, что конструкция сверхпроводникового зонда гораздо проще и технологичнее. По сути, сверхпроводниковый зонд очень похож на криотрон [9], в котором вентиль является зондом, а управляющая катушка – резонансным контуром. Требование фактически использовалось только для упрощения расчетов. При практических применениях достаточно выбирать , в этом случае взаимодействие скрещенных полей будет происходить по всему объему сверхпроводника. При этом для магнитометрии нужны "плохие" сверхпроводники – с большой глубиной проникновения и малой плотностью критического тока, например ВТСП-керамика с пониженным содержанием кислорода вблизи перехода. При температуре 77 К эффективная глубина проникновения в керамическом сверхпроводнике порядка 100 мкм [13]. Поскольку в соответствии с формулой (17) поток переменного магнитного поля через сечение сверхпроводника не зависит от направления тока в нем, сверхпроводящую проволоку диаметром 0,1 мм можно уложить "змейкой" так, чтобы в соседних звеньях ток протекал в противоположных направлениях. Зонд магнитометра диаметром 1 мм будет состоять из 100 таких звеньев и позволит получить порог чувствительности по магнитному полю порядка . Такая чувствительность является рекордной даже для квантовых магнитометров и позволит проводить предельные измерения в области гео- и био-магнетизма. Отметим, что в отличие от сквидов, сигнальная характеристика криозондового магнитометра не является периодической, поэтому такой магнитометр может измерять абсолютное значение магнитной индукции, а не только ее изменение.
5. Заключение 1. Получено приближенное решение задачи о нелинейном взаимодействии взаимно-перпендикулярных магнитных полей в сверхпроводнике второго рода в квазистационарном приближении. 2. Показана возможность использования взаимодействия взаимно-перпендикулярных магнитных поле в сверхпроводящей проволоке для измерения напряженности магнитного поля. 3. Оценена предельная чувствительность криозондового магнитометра с поперечным возбуждением, рекордная даже для квантовых магнитометров. Работа выполнена в рамках реализации ФПЦ «Научные и научно-педагогические кадры инновационной Росии» на 2009 – 2013 годы (соглашение № 14.В37.21.0736).
6. Список литературы
1. Горелик Г.С. О некоторых нелинейных явлениях, происходящих при суперпозиции взаимно перпендикулярных магнитных полей // Известия Академии наук СССР. Серия Физическая. 1944. Т. VIII, № 4. С. 172-188. 2. Зацепин Н.Н. Метод высших гармоник в неразрушающем контроле металлов. Минск: Наука и техника, 1980. 167 с. 3. Афанасьев Ю.В. Феррозонды. Л.: Энергия, 1969. 168 с. 4. Гинзбург В.Л., Ландау Л.Д. К теории сверхпроводимости // Журнал экспериментальной и теоретической физики. 1950. Т. 20, вып. 12. С. 1064 – 1082. 5. Игнатьев В.К. Обобщенная проницаемость сверхпроводника второго рода // Физика низких температур. 2005. Т. 31, № 12. С. 1355 – 1365 6. Игнатьев В.К., Черных С.В. Сверхпроводящий магнитометр с обратной связью по магнитному полю // Приборы и техника эксперимента. 1996. № 2. С. 124 - 126. 7. Игнатьев В.К., Якимец А.Л. ВТСП-магнитометр с двойной модуляцией // Измерительная техника. 2000. № 10. С. 49 - 52. 8. Игнатьев В.К., Якимец А.Л. Нелинейное взаимодействие трех волн в проводящем магнетике // Физика волновых процессов и радиотехнические системы. 2002. № 1. С. 55 - 59 9. Алфеев В.Н., Бахтин П.А., Васенков А.А., Войтович И. Д., Махов В. И. Интегральные схемы и микроэлектронные устройства на сверхпроводниках / Под ред. В.Н. Алфеева. М.: Радио и связь, 1985. 232 с. 10. Игнатьев В.К., Краснополин И.Я. Оптимизированный СКВИД с радиочастотным смещением в диапазоне 25 - 30 МГц // Приборы и техника эксперимента. 1982. № 1. С. 198 – 201. 11. Зайцев В.Ф., Полянин А.Д. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям. М.: Физматлит, 2001. 576 с. 12. Шмидт В.В. Введение в физику сверхпроводников. М.: МЦНМО, 2000. 402 с. 13. Копелевич Я.В., Леманов В.В., Холкин А.Л.. Частотная зависимость импеданса и глубина проникновения магнитного поля в керамике // Физика твердого тела. 1989. Т. 31, вып. 8. С. 302 – 304. Публикации с ключевыми словами: сверхпроводник, магнитометр, СКВИД, криотрон, скрещенные магнитные поля, нелинейный магнетик Публикации со словами: сверхпроводник, магнитометр, СКВИД, криотрон, скрещенные магнитные поля, нелинейный магнетик Тематические рубрики: Поделиться:
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|